Учебник. Кинетическая и потенциальная энергии

Если тело некоторой массы m двигалось под действием приложенных сил, и его скорость изменилась от ${\overrightarrow{\upsilon }}_1$ до ${\overrightarrow{\upsilon }}_2$ то силы совершили определенную работу A.

Работа всех приложенных сил равна работе равнодействующей силы (см. рис. 1.19.1).

Работа равнодействующей силы. ${\overrightarrow{F}}_{\mathrm{р}}={\overrightarrow{F}}_1+{\overrightarrow{F}}_2$. A = F₁s cos α₁ + F₂s cos α₂ = F_1ss + F_2ss = F_рss = F_рs cos α

Между изменением скорости тела и работой, совершенной приложенными к телу силами, существует связь. Эту связь проще всего установить, рассматривая движение тела вдоль прямой линии под действием постоянной силы $\overrightarrow{F}$ В этом случае векторы силы $\overrightarrow{F}$ перемещения $\overrightarrow{s}$ скорости $\overrightarrow{\upsilon }$ и ускорения $\overrightarrow{a}$ направлены вдоль одной прямой, и тело совершает прямолинейное равноускоренное движение. Направив координатную ось вдоль прямой движения, можно рассматривать F, s, υ и a как алгебраические величины (положительные или отрицательные в зависимости от направления соответствующего вектора). Тогда работу силы можно записать как A = Fs. При равноускоренном движении перемещение s выражается формулой $s=\frac{{\upsilon }_2^2-{\upsilon }_1^2}{2a}\mathrm{.}$

Отсюда следует, что $A=Fs=ma\frac{{\upsilon }_2^2-{\upsilon }_1^2}{2a}=\frac{m{\upsilon }_2^2}{2}-\frac{m{\upsilon }_1^2}{2}\mathrm{.}$

Это выражение показывает, что работа, совершенная силой (или равнодействующей всех сил), связана с изменением квадрата скорости (а не самой скорости).

Физическая величина, равная половине произведения массы тела на квадрат его скорости, называется кинетической энергией тела: $E_{\mathrm{k}}=\frac{m{\upsilon }^2}{2}\mathrm{.}$

Работа приложенной к телу равнодействующей силы равна изменению его кинетической энергии. $A=E_{\text{k2}}-E_{\text{k1}}$

Это утверждение называют теоремой о кинетической энергии. Теорема о кинетической энергии справедлива и в общем случае, когда тело движется под действием изменяющейся силы, направление которой не совпадает с направлением перемещения.

Кинетическая энергия – это энергия движения. Кинетическая энергия тела массой m, движущегося со скоростью $\overrightarrow{\upsilon }$ равна работе, которую должна совершить сила, приложенная к покоящемуся телу, чтобы сообщить ему эту скорость: $A=\frac{m{\upsilon }^2}{2}=E_{\mathrm{k}}\mathrm{.}$

Если тело движется со скоростью $\overrightarrow{\upsilon }$ то для его полной остановки необходимо совершить работу $A=\mathrm{-}\mathrm{ }\frac{m{\upsilon }^2}{2}=\mathrm{-}\mathrm{ }{E}_{\mathrm{k}}\mathrm{.}$

В физике наряду с кинетической энергией или энергией движения важную роль играет понятие потенциальной энергии или энергии взаимодействия тел.

Потенциальная энергия определяется взаимным положением тел (например, положением тела относительно поверхности Земли). Понятие потенциальной энергии можно ввести только для сил, работа которых не зависит от траектории движения и определяется только начальным и конечным положениями тела. Такие силы называются консервативными.

Работа консервативных сил на замкнутой траектории равна нулю. Это утверждение поясняет рис. 1.19.2.

Свойством консервативности обладают сила тяжести и сила упругости. Для этих сил можно ввести понятие потенциальной энергии.

Работа консервативной силы A_1a2 = A_1b2. Работа на замкнутой траектории A = A_1a2 + A_2b1 = A_1a2 – A_1b2 = 0

Если тело перемещается вблизи поверхности Земли, то на него действует постоянная по величине и направлению сила тяжести $\overrightarrow{F}=m\overrightarrow{g}\mathrm{.}$ Работа этой силы зависит только от вертикального перемещения тела. На любом участке пути работу силы тяжести можно записать в проекциях вектора перемещения $\Delta \overrightarrow{s}$ на ось OY, направленную вертикально вверх: ΔA = F_т Δs cos α = –mgΔs _y, где F_т = F_тy = –mg – проекция силы тяжести, Δs_y – проекция вектора перемещения. При подъеме тела вверх сила тяжести совершает отрицательную работу, так как Δs_y > 0. Если тело переместилось из точки, расположенной на высоте h₁, в точку, расположенную на высоте h₂ от начала координатной оси OY (рис. 1.19.3), то сила тяжести совершила работу A = –mg (h₂ – h₁) = –(mgh₂ – mgh₁).

Работа силы тяжести

Эта работа равна изменению некоторой физической величины mgh, взятому с противоположным знаком. Эту физическую величину называют потенциальной энергией тела в поле силы тяжести E_р = mgh.

Она равна работе, которую совершает сила тяжести при опускании тела на нулевой уровень.

Работа силы тяжести равна изменению потенциальной энергии тела, взятому с противоположным знаком. A = –(E_р2 – E_р1).

Потенциальная энергия E_р зависит от выбора нулевого уровня, т. е. от выбора начала координат оси OY. Физический смысл имеет не сама потенциальная энергия, а ее изменение ΔE_р = E_р2 – E_р1 при перемещении тела из одного положения в другое. Это изменение не зависит от выбора нулевого уровня.

Если рассматривать движение тел в поле тяготения Земли на значительных расстояниях от нее, то при определении потенциальной энергии необходимо принимать во внимание зависимость силы тяготения от расстояния до центра Земли (закон всемирного тяготения). Для сил всемирного тяготения потенциальную энергию удобно отсчитывать от бесконечно удаленной точки, т. е. полагать потенциальную энергию тела в бесконечно удаленной точке равной нулю. Формула, выражающая потенциальную энергию тела массой m на расстоянии r от центра Земли, имеет вид (см. §1.24): $E_{\mathrm{p}}=\mathrm{-}G\frac{Mm}{r},$ где M – масса Земли, G – гравитационная постоянная.

Понятие потенциальной энергии можно ввести и для силы упругости. Эта сила также обладает свойством консервативности. Растягивая (или сжимая) пружину, мы можем делать это различными способами.

Можно просто удлинить пружину на величину x, или сначала удлинить ее на 2x, а затем уменьшить удлинение до значения x и т. д. Во всех этих случаях сила упругости совершает одну и ту же работу, которая зависит только от удлинения пружины x в конечном состоянии, если первоначально пружина была недеформирована. Эта работа равна работе внешней силы A, взятой с противоположным знаком (см. §1.18): $A_{\mathrm{упр}}=\mathrm{-}A=\mathrm{-}\frac{k{x}^2}{2}\mathrm{,}$ где k – жесткость пружины. Растянутая (или сжатая) пружина способна привести в движение прикрепленное к ней тело, т. е. сообщить этому телу кинетическую энергию. Следовательно, такая пружина обладает запасом энергии. Потенциальной энергией пружины (или любого упруго деформированного тела) называют величину $E_{\mathrm{p}}=\frac{k{x}^2}{2}\mathrm{.}$

Потенциальная энергия упруго деформированного тела равна работе силы упругости при переходе из данного состояния в состояние с нулевой деформацией.

Если в начальном состоянии пружина уже была деформирована, а ее удлинение было равно x₁, тогда при переходе в новое состояние с удлинением x₂ сила упругости совершит работу, равную изменению потенциальной энергии, взятому с противоположным знаком: $A_{\mathrm{упр}}=\mathrm{-}\mathrm{(}{E}_{\mathrm{p}2}-E_{\mathrm{p}1}\mathrm{)}=\mathrm{-}\left(\frac{k{x}_2^2}{2}-\frac{k{x}_1^2}{2}\right)\mathrm{.}$

Потенциальная энергия при упругой деформации – это энергия взаимодействия отдельных частей тела между собой посредством сил упругости.

Свойством консервативности наряду с силой тяжести и силой упругости обладают некоторые другие виды сил, например, сила электростатического взаимодействия между заряженными телами. Сила трения не обладает этим свойством. Работа силы трения зависит от пройденного пути. Понятие потенциальной энергии для силы трения вводить нельзя.